Последовательности одиночных сигналов. Монохроматический и принятый сигнал

БЕЛОРУССКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ИНФОРМАТИКИ И РАДИОЭЛЕКТРОНИКИ

кафедра ЭТТ

РЕФЕРАТ на тему:

« Последовательности одиночных сигналов. Монохроматический и принятый сигнал »

МИНСК, 2008

Последовательности одиночных сигналов.

Очень часто в системах используются последо­вательности одиночных сигналов (рис. 1):

Рис. 1.Последовательность N одиночных сигналов.

Где φ_k -начальные фазы радиоимпульсов, принимаемые в дальнейшей одинаковыми и равными φ₀ .

Корреляционная функция закона модуляции последовательности одиночных сигналов

может быть представлена произведением корреляционной функции оги­бающей последовательности r_n (τ) и бесконечной последовательности корреляционных функций закона модуляции одиночных сигналов (рис. 2):

Корреляционная функция прямоугольной огибающей последовательности является треугольной

, .

Энергетический спектр закона модуляции последовательности оди­ночных сигналов может быть представлен произведением энергетичес­кого спектра закона модуляции одиночного сигнала S₀ (ω) так назы­ваемого междупериодного энергетического спектра S_N (ωТ_п ), который является результатом размножения по частоте с интервалом, равным частоте повторения F_п = 1/Т_п , энергетического спектра огибающей пос­ледовательности S_N (ω) (рис. 2.3.3):

Таким образом, энергетический спектр последовательности оди­ночных сигналов является гребенчатым. Ширина его зубцов определяет­ся шириной энергетического спектра огибающей последовательности и оказывается обратно пропорциональной продолжительности последова­тельности NT_п :

Общая протяжённость энергетического спектра последовательности оди­ночных сигналов определяется шириной спектра одиночного сигнала ∆f₀ , а аффективное число зубцов равно ∆f₀ Т_п .

Рис. 2. Корреляционная функция закона модуляции последовательности одиночных сигналов.

Рис. 3. Энергетический спектр закона модуляции последовательности одиночных сигналов.

Функция неопределённости последовательности радиоимпульсов имеет многолепестковую структуру по всей плотности τ, F. Действительно, её сечение вдоль оси τ определяется квадратом модуля корреляционной функции

С учётом того, что время корреляции одиночного радиоимпульса много меньше периода повторения, выражение для ρ(τ, 0) принимает вид:

Сечение функции неопределенности вдоль оси Fописывается гребен­чатой функцией, характеризующей нормированный энергетический спектр квадрата амплитудного закона модуляции последовательности радиоим­пульсов

Соответствующая диаграмма неопределённости последовательности одиночных сигналов изображена на рис. 4.

Протяженность лепестков ρ(τ, F) по времени и частоте обратно пропорциональна соответственно ширине спектра радиоимпульса и дли­тельности последовательности. Интервалы между лепестками анализи­руемой функции неопределённости взаимосвязаны друг с другом, что исключает возможность независимого изменения их. Так, увеличение интервала вдоль оси времени за счет увеличения периода повторения T_п неизбежно приводит к сокращению интервала вдоль оси частот, величина которого равна F_п . Эффективная протяженность диаграммы неопределённости вдоль оси τ определяется длительность» после­довательности NT_п , а протяжённость вдоль оси F обратно про­порциональна длительности одиночного сигнала 1/T₀ .

В случае непрерывного сигнала (Т₀ = Т_п ) функция неопределён­ности характеризуется многолепестковой структурой не по всей плос­кости τ, F, а лишь вдоль оси τ, поскольку нормированный энер­гетический спектр квадрата амплитудного закона модуляции последова­тельности примыкающих друг к другу радиоимпульсов не является гре­бенчатым, а имеет всего один лепесток, ширина которого вдоль оси частот обратно пропорциональна длительности последовательности

Рис. 4. Диаграмма неопределённости последовательности одиночных сигналов.

Рис. 5. Диаграмма неопределённости непрерывного модулированного сигнала.

Диаграмма неопределённости непрерывного сигнала изображена на рис. 5. Неопределённость, которая характеризуется функцией ρ(τ, F) относится, во-первых, к разрешающей способности по времени запаз­дывания ∆t_r = ∆τ = 1/∆f₀ доплеровской частоте ∆F_д = ∆F_N = 1/NT_п и во-вторых, к интервалу однозначного определения времени запазды­вания t_{r одн} = T_п и доплеровской частоты F_{д одн} = 1/Т_п . В случае непрерывного сигнала Т₀ = Тп интервал однозначного опреде­ления доплеровского смещения частоты не ограничен F_{д одн} → ∞.

Монохроматический сигнал

Монохроматический сигнал представляет робой немодулированное (U(t) = 1) гармоническое колебание (рис. 6):

.

Его можно интерпретировать либо как одиночный простой прямо­угольный радиоимпульс бесконечно большой длительности, либо как бесконечную когерентную (синфазную) по

Внимание, отключите Adblock

Вы посетили наш сайт со включенным блокировщиком рекламы!
Ссылка для скачивания станет доступной сразу после отключения Adblock!

Скачать